Энергетика трубки ранка: Как получить температуру в -50°C (и ниже!) на дому или вихревая трубка Ранка-Хилша «под микроскопом» / Хабр

12. Вихревые трубки

В основе работы вихревой
трубы лежит т.н. эффект Ранка-Хилша (1933
г). Вихревая труба представляет собой
газодинамическое устройство с
тангенциальным входом газа, рис. 12.1.

Рисунок 12.1 – Схема вихревой
трубы

Как известно, в закрученных
потоках вязкого газа при наличии
поперечного градиента скорости
поверхности тока взаимодействуют между
собой из-за наличия касательных сил
вязкости. Работа, затраченная на
преодоление этих сил, преобразуется в
тепло. При этом разные струйки могут
обладать разными запасами полной
энергии:

I^*
= C_pT
+ V²/2.

Наличие в потоке градиента
температур предопределяет теплообмен
между слоями газа. Однако, большой вклад
в перераспределение полной энергии
принадлежит турбулентному механизму
переноса.

Вихревая труба состоит из
корпуса, выполненного в виде цилиндрической
или диффузорной трубы с диаметром
начального сечения D_ох
и длиной L₀,
тангенциально расположенных по отношению
к корпусу вводных сопел с площадью
проходного сечения F₀,
диафрагмы с диаметром отверстия d_i,
расположенной вблизи соплового входа,
и конического регулировочного вентиля
на противоположном от диафрагмы конце
корпуса.

Интенсивность энергетического
разделения газов в вихревой трубе обычно
оценивают по зависимости величин
избыточных температур газа ΔT₁
и ΔT₂от
доли охлажденного потока μ. При этом:

ΔT₁
= T^*
– T₁
,

ΔT₂
= T₂
– T^*,

μ
= M₁/M^*,

где T^*,
T₁,
Т₂
– температура торможения на входе в
вихревую трубу, на выходе из нее
охлажденного и горячего потоков
соответственно;М^*
и М₁
– массовые расходы
исходного и охлажденного потоков газа
соответственно.

Типичные экспериментальные
зависимости величин ΔT₁
и ΔT₂
от относительного
расхода холодного потока μ
приведены на рис.
12.2.

Рисунок 12.2 – Температура
газа на выходе из ВТ

Обычно каждой паре кривых
ΔT₁,
ΔT₂
– μ соответствуют
определенные условия проведения
экспериментов: отношение давлений газа
на входе в вихревую трубу и выходе
охлажденного потока из диафрагмы Р^*/Р₁,
температура газа на входе в вихревую
трубу Т^*,
безразмерная площадь вводных сопел

ω = 4F/πD₀²и
др.

Эффект энергетического
разделения газа неразрывно связан с
перестройкой затухающего вихревого
турбулентного движения и происходит в
довольно протяженной области течения,
простирающейся от соплового входа на
расстояние от одного до нескольких
десятков диаметров вихревой трубы. При
большой длине области происходящие в
ней явления не будут определяться
детальной структурой потока на входе
в вихревую трубу и должны зависеть от
переменных, характеризующих течение в
целом. т.е. от интегральных величин,
таких как массовый расход поступающего
в трубу газа M^*,
поток импульса в направлении оси трубы
K^*,
поток энергии E^*и
массовый расход отбираемого через
отверстие диафрагмы холодного газа M₁.
К этим интегральным характеристикам,
необходимо, добавить характерный размер
– диаметр трубы D₀.

Следует отметить, что поток
газа в вихревой трубе является развитым
турбулентным потоком. Можно предположить,
что турбулентность, возбуждаемая
струями, истекающими из вводных сопел
вихревой трубы, имеет высокий уровень,
превышающий во всей области энергетического
разделения уровень турбулентности,
порождаемый в пограничном слое на
стенках трубы.

Рабочая величина давления
на входе в вихревую трубу может меняться
в широких пределах; по имеющимся данным
вихревая труба устойчиво работает при
полном давлении на входе 0,5…0,7 МПа,
известны эксперименты с пропусканием
через ВТ газа с давлением до 25 МПа.
Температура теплого и холодного потоков
зависит от начальной температуры газа
на входе; рисунок дает представление о
перепаде температур в потоках; этот
перепад, как правило, сохраняется. Потери
энергии в ВТ связаны с трением
высокоскоростного газового потока о
стенки.

Таким образом, вихревая
труба является весьма удобным инструментом
для получения высокотемпературных (+
60, + 80 °С) и низкотемпературного (- 20, — 40
°С) газовых потоков, которые можно
использовать для отопительных целей и
холодильной техники.

В настоящее время вихревая
техника широко внедрена в промышленность:
вихревые управляющие клапаны в системах
управления тягой ракетных двигателей,
вихревые холодильники, вихревые системы
очистки, осушки газа в газовой
промышленности, вихревые системы
газоподготовки для нужд пневмо- и
газоавтоматики.

Выводы

Потенциальные ресурсы
возобновляемых источников энергии
составляют существенную долю потребностей
человечества в энергетике. Мировое
потребление этих источников на сегодняшний
день составляет лишь ничтожную долю.
Это объясняется в первую очередь тем,
что в силу низкой концентрации НВИЭ и
их неравномерного распределения по
поверхности Земли удельные затраты на
единицу мощности и стоимость энергии
при современных технологиях очень
велики, не могут конкурировать с
традиционными источниками энергии.

Использование низкопотенциальных
источников энергии для целей теплоснабжения
является направлением энергетики.

Перспективными энергетическими
установками, использующими низкопотенциальные
энергии, являются теплонасосы, в том
числе и компании с другими преобразователями
низкотемпературной энергии – солнечными
батареями, ветроэнами и т.д.

Внедрение тепловых насосов
позволяет снизить расходы топлива на
единицу выработанной теплоты по сравнению
с котельными от 20 до 50 % либо обеспечить
3…4-кратную экономию электроэнергии по
сравнению с прямым электроснабжением.
Источники энергии для ТНУ находятся
«непосредственно» у потребителей, что
сокращает потери при передаче и сокращает
расходы на содержание и строительство
теплотрасс и т.п. Время возможной работы
ТНУ совпадает со временем потребности
потребителями в энергии.

Большинство рассмотренных
в данной работе проектов разработаны
и внедряются за рубежом, в то время как
в нашей стране всё ограничилось
несколькими демонстрационными проектами
и предложениями, по большей части
основанными на практически единственной
ТНУ АТНУ-10 производства «Экомаш» (г.
Саратов). Совершенно необходимо развивать
работы в этом направлении с целью
создания конструкций иного ряда
современных ТНУ различного назначения.

Использование вихревого эффекта

АльтИнфоЮг
Альтернативная энергетика и информация

2. Главная
3. Наука и техника
4. Теоретические основы энергетики
5. Использование вихревого эффекта

Warning: «continue» targeting switch is equivalent to «break». Did you mean to use «continue 2»? in /var/www/u0404865/data/www/altinfoyg.ru/modules/mod_accordeonck/helper.php on line 90

ЗДОРОВЬЕ И ДЕНЬГИ ЗДЕСЬ

Чтоб вы все были здоровы и богаты долгие годы. ЖМИ!

В 1932 году Ранк при исследовании параметров работы циклонов заметил, что температура воздуха на их оси и в периферийных зонах имеет ощутимые различия. Впоследствии (в 1946 году) это явление обосновал своей работе Хильш. После этого в научной литературе оно получило название эффекта Ранка-Хильша, или вихревого эффекта. Открытое явление положено в основу работы вихревой трубы.

Конструкция вихревой трубы, в которой происходит разделение вихревого потока, проста и представлена на рисунке.

Вихревая труба: а — прямоточная; б — противоточная

Воздух или иной газ при температуре Т_вх и давлении 0,3…0,5 МПа через отверстие 1 вводится во внутреннюю полость трубы по касательной к поверхности. В процессе вращательного движения происходит разделение газа на «горячие» и «холодные» молекулы. Поток «горячих» молекул с температурой Т_г выходит через круговое отверстие 2 дросселя 3. Холодный воздух с температурой Т_хвыходит из трубы через осевое отверстие 4.

Явления, протекающие в вихревой трубе, сложны и недостаточно изучены. Вращательное движение газа происходит с высокой угловой и линейной скоростью. Линейная скорость перемещения потока на оси трубки мала по сравнению со скоростью на периферийных участках. Происходит расслоение потока, которое характеризуется значительными силами трения между отдельными слоями газа и между газом и стенкой трубы. Трение между газом и стенкой трубы происходит в зоне самых высоких линейных скоростей и усиливается действием центробежной силы. В процессе расслоения потока слои газа, поступающие к оси трубы, передают свою кинетическую энергию внешним слоям посредством трения и не получают эквивалентного возврата теплоты. Наступает температурное расслоение потока по сечению трубы. При анализе этого процесса следует учитывать и дроссельный эффект, т. е. снижение температуры газа при его расширении. При этом можно утверждать, что «осевые» слои расширяются в большей степени, чем периферийные, чему способствует характер ввода газа в вихревую трубу. Периферийные потоки имеют высокую линейную скорость вращательного движения и по этой причине обладают значительной динамической энергией и меньшим, чем осевые слои, статическим давлением. На распределение статического давления по радиусу трубы оказывает влияние и центробежная сила.

Аэродинамические процессы, происходящие в вихревой трубе, быстротечны. Их продолжительность их продолжительность значительно короче процесса релаксации (выравнивания) возникшего по радиусу температурного градиента. Вследствие этого через периферийное отверстие вихревой трубы выходит горячий воздух, а через центральное – холодный.

Приведенные выше рассуждения указывают на чрезвычайно сложный и многофакторный характер происходящих в вихревой трубе тепловых и аэродинамических процессов, соотношение между которыми частично можно оценить с помощью критерия Прандтля (Pr = n/a, где n – кинематическая вязкость газа; а – его температуропроводность). Фультон показал, что при Pr < 0,5 «холодное» и «горячее» отверстия трубы могут меняться местами. Этот факт в науке получил название «температурного реверса».

Эффективность работы вихревой трубы оценивается коэффициентом η_х, представляющим отношение эффекта охлаждения холодного потока вихревой трубы к эффекту снижения температуры при изоэнтропном расширении этого же газа.

При оценке эффективности вихревой трубы важным показателем является доля холодного газа µ от его общей массы, вводимой в вихревую трубу. С введением этого параметра действительная эффективность вихревой трубы η оценивается по произведению η = µ η_х.

На рис.1 представлены результаты экспериментального исследования вихревой трубы (по Мартыновскому В.С. и Алексееву В.П.), которые дают представление о его технических характеристиках. А именно, изображают охлаждающий эффект вихревой трубы в зависимости от давления и доли холодного воздуха.

Диаметр применяемых вихревых труб D = 20…50 мм при длине L – (8…10)D.

Термодинамические процессы в вихревой трубе характеризуются низкой эффективностью. Расход энергии, например, по сравнению с воздушной холодильной машиной выше в 8…10 раз. Однако преимущество этого устройства в простоте привело к использованию его в процессах с кратковременным и периодическим потреблением небольшого количества холода. Для этого нужен всего лишь баллон сжатого газа (или компрессор) и вихревая труба. При применении в качестве рабочего тела сжатого воздуха может понадобиться осушитель (например, кассета с селикогелем), который предназначен для исключения конденсации влаги в потоке холодного воздуха.

На рис.2 изображен цикл вихревой трубы в Т-s координатах. Процесс 1 – 2 изоэнтропное (адиабатическое) сжатие в компрессоре; 3 – точка, характеризующая состояние горячего потока на выходе из вихревой трубы; 4 – точка, характеризующая состояние холодного потока на выходе из трубы; 4 – 5 – процесс ассимиляции теплоты холодным потоком. Изотермическое сжатие 1 – 2¹ в компрессоре позволяет получить более низкую температуру Т_х на выходе из вихревой трубы. Если Т₅ < Т_вх, то можно применить регенеративный цикл, в котором холодный поток, начиная с точки 5, может охлаждать газ, поступающий в вихревую трубу. Это позволяет снизить температуру его на входе в вихревую трубу, а значит, снизить и значение Т_х.

Вихревые трубы применяются, например, в космонавтике для охлаждения скафандра при переводе космонавта с наземного транспортного средства в стартовый модуль.

Подробные сведения о вихревых трубах можно найти в специальной литературе. Ввиду низкой термодинамической эффективности они не находят широкого применения в холодильной технике. Могут применяться в специфических условиях, например, при кратковременной потребности в холоде и при отсутствии в месте потребления стационарных систем холодоснабжения.

Гидродинамика и теплообмен в вихревой трубе Ранка-Хилша

Гидродинамика и теплообмен в вихревой трубе Ранка-Хильша (Вычислительный эксперимент): Дис. Физ.-мат. наук: 01.02.05: Пермь, 2003 122 с. РГБ ОД, 61:04-1/459

1. Лебедева Наталия Анатольевна. Исследование зон накопления частиц в дисперсных потоках — 2009
   Исследование зон накопления частиц в рассеянных потоках : диссертация … кандидата физико-математических наук : 01.02.05 / Лебедева Наталья Анатольевна; [Место защиты: Моск. гос. Ун у М.В.Ломоносова]. Москва, 2009 г..121 с.: ил. РГБ ОД, 61 09-1/416
2. Иовлева Ольга Вычеславовна. Автоколебания газа при горении в трубе, имеющей сужение поперечного сечения на выходе — 2008
   Автоколебания газа при горении в трубе, имеющей сжатие поперечного сечения на выходе : диссертация… Кандидат технических наук: 01.02.05, 05.07.05 / Иовлева Ольга Вячеславовна; [Место защиты: Казань. гос. техн. Ун у А.Н.Туполева]. Казань, 2008. 126 с.: ил. РГБ ОД, 61 09-5/1299
3. Макарова Лия Алексеевна. Автомоделирование и бегущие волны в одномерном нестационарном течении вязкого газа с учетом действия силы тяжести — 2008
   Автомоделирование и бегущие волны в одномерном нестационарном течении вязкого газа с учетом силы тяжести мероприятие : диссертация . .. кандидата технических наук : 01.02.05 / Макарова Лия Алексеевна; [Место защиты: Казань. гос. техн. Ун у А.Н.Туполева]. – Казань, 2008. – 136 с.: ил. РГБ ОД, 61:08-5/944
4. Суючева Дилыра Таировна. Взаимодействие скважин с потоком подлодок — 2008
   Взаимодействие скважин с потоком подлодок : диссертация … кандидата физико-математических наук : 01.02.05 / Судючева Диляра Таировна; [Место защиты: Казань. гос. Ун у]. – Казань, 2008. – 80 с.: ил. РГБ ОД, 61:08-1/226
5. Файзрахманова Ирина Сергеевна. Влияние магнитных полей на токи и тепломассоперенос при выращивании кристаллов из расплава — 2008
   Влияние магнитных полей на токи и тепломассоперенос при выращивании кристаллов из расплава : диссертация. . Кандидат физико-математических наук: 01.02.05 / Файзрахманова Ирина Сергеевна; [Место защиты: ГОУВПО «Пермский государственный университет»]. — Пермь, 2008. — 198 с.: 39 ил.
6. Садилов Евгений Сергеевич. Влияние осложняющих факторов на возникновение и нелинейные режимы конвекции в горизонтальных слоях — 2008
   Влияние осложняющих факторов на возникновение и нелинейные режимы конвекции в горизонтальных слоях : диссертация . .. кандидата физико-математических наук : 01.02.05 / Садилов Евгений Сергеевич; [Место защиты: В механике сплошных сред УрО РАН]. Пермь, 2008. 152 с.: ил. РГБ ОД, 61 08-1/521
7. Иванов Михаил Игоревич. Волновые движения жидкости в сложных областях с учетом закрутки — 2008
   Волновые движения жидкости в сложных областях с учетом закрутки : Диссертация … кандидата физико-математических наук : 01.02.05 / Иванов Михаил Игоревич; [Место защиты: В проблемах механики РАН]. Москва, 2008. 111 с.: ил. РГБ ОД, 61 08-1/388
8. Кокорева Анастасия Владимировна. Гидродинамические модели автотранспортных потоков — 2008
   Гидродинамические модели автотранспортных потоков : диссертация … кандидата физико-математических наук : 01.02.05 / Кокорева Анастасия Владимировна; [Место защиты: Московский государственный университет]. – Москва, 2008. – 123 с.: 4 ил.
9. Садриев Рамиль Шамильевич. Дуговой разряд малой мощности в паровоздушной среде и струйном электролите при атмосферном давлении — 2008
   Дуговой разряд малой мощности в паровоздушной среде и струйном электролите при атмосферном давлении : диссертация . .. канд. техн. наук: 01.02.05 / Садриев Рамиль Шамильевич; [Место защиты: Казань. гос. техн. Ун у А.Н.Туполева]. Казань, 2008. 116 с.: ил. РСБ ОД, 61 09-5/528
10. Решетько Сергей Михайлович. Проблема сопряженного теплообмена плоских и осесимметричных тел в сверхзвуковом потоке идеального газа — 2008
    Проблема сопряженного теплообмена плоских и осесимметричных тел в сверхзвуковом потоке идеального газа : диссертация … кандидата физ.-мат. математические науки: 01.02.05 / Решетко Сергей Михайлович; [Место защиты: Моск. гос. авиац. В]. – Москва, 2008. – 166 с.: ил. РГБ ОД, 61:08-1/433
11. Дунаева Ольга Сергеевна. Проблемы модификации крыловых профилей с целью улучшения их аэродинамических характеристик — 2008
    Проблемы модификации крыловых профилей с целью улучшения их аэродинамических характеристик : диссертация … кандидата физико-математических наук : 01.02.05 / Дунаева Ольга Сергеевна ; [Место защиты: Казань. гос. Ун у]. – Казань, 2008. – 97 с.: ил. РГБ ОД, 61:08-1/158
12. Лаптев Игорь Вичеславович. Исследование космических вязких течений в каналах сложной конфигурации — 2008
    Исследование космических вязких течений в каналах сложной конфигурации : диссертация … кандидата физико-математических наук : 01.02.05 / Лаптев Игорь Вячеславович; [Место защиты: Моск. гос. авиац. В]. Москва, 2008. 136 с.: ил. РГБ ОД, 61 09-1/324
13. Новосидлий Василий Александрович. Исследование влияния вибрации на возникновение термокапиллярной конвекции и подповерхностных волн в слоях несмешивающихся жидкостей — 2008
    Исследование влияния вибрации на возникновение термокапиллярной конвекции и подповерхностных волн в слоях несмешивающихся жидкостей : диссертация. . Кандидат физико-математических наук: 01.02.05 / Новосядлый Василий Александрович; [Место защиты: Пермь. гос. Ун у]. — Ростов-на-Дону, 2008. — 134 с.: ил. РГБ ОД, 61:08-1/324
14. Могилевский Евгений Ильич. Исследование волновых течений пленки жидкости при внешних воздействиях — 2008
    Исследование волновых течений пленки жидкости при внешних воздействиях : диссертация . .. кандидата физико-математических наук : 01.02.05 / Могилев Евгений Николаевич Ильич; [Место защиты: Моск. гос. Ун у М.В.Ломоносова]. Москва, 2008. 116 с.: ил. РСБ ОД, 61 09-1/406
15. Пильник Сергей Валерьевич. Исследование процесса сопряженного массообмена в орошаемом биофильтре — 2008
    Исследование процесса сопряженного массообмена в орошаемом биофильтре : диссертация … кандидата физико-математических наук : 01.02.05 / Пыльник Сергей Валерьевич; [Место защиты: Том. гос. Ун у]. Томск, 2008. 165 с.: ил. РГБ ОД, 61 09-1/281
16. Таха Ахмед Шейкер. Исследование тепловых задач в областях с известными и неизвестными граничными линиями гидродинамическими методами — 2008
    Исследование тепловых задач в областях с известными и неизвестными границами гидродинамическими методами : диссертация … кандидата физико-математических наук : 01.02.05 / Таха Ахмед Шакер; [Место защиты: Казань. гос. Ун у]. Казань, 2008. 162 с.: ил. РГБ ОД, 61 08-1/735
17. Приходько Юрий Михайлович. Исследование тока и теплообмена в диаметральных дисковых вентиляторах при малых числах Рейнольдса — 2008
    Исследование токов и теплообмена в диаметральных дисковых вентиляторах при малых числах Рейнольдса : диссертация … кандидата технических наук : 01.02.05 / Приходько Юрий Михайлович; [Место защиты: В теорет. И прикладной механики Сибирского отделения Российской академии наук. Новосибирск, 2008.129р.: ил. РГБ ОД, 61 09-5/583
18. Арсентьев Тимофей Петрович. Колебания крыла в сверхзвуковом потоке газа — 2008
    Колебания крыла в сверхзвуковом потоке газа : диссертация … кандидата физико-математических наук : 01.02.05 / Арсентьев Тимофей Петрович; [Место защиты: С.-Петерб. гос. Ун у]. СПб, 2008. 59 с.: ил. РГБ ОД, 61 09-1/452
19. Паршакова Янина Николаевна. Конвекция в системах с деформируемыми границами среды — 2008
    Конвекция в системах с деформируемыми границами среды : диссертация … кандидата физико-математических наук : 01.02.05 / Паршакова Янина Николаевна; [Место защиты: В механике сплошных сред УрО РАН]. Пермь, 2008. 170 с.: ил. РГБ ОД, 61 09-1/169
20. Мизева Ирина Андреевна. МГД турбулентность в межзвездной среде: Модели и анализ карт поляризованного радиочастотного излучения — 2008
    МГД турбулентность в межзвездной среде: модели и анализ карт поляризованного радиочастотного излучения : диссертация … кандидата технических наук физико-математические науки: 01.02.05 / Мизева Ирина Андреевна; [Место защиты: В механике сплошных сред УрО РАН]. Пермь, 2008. 141 с.: ил. РСБ ОД, 61 09-1/90

—
Акустика —

Астрономия —

Астрофизика и радиоастрономия —

Биомеханика —

Химическая физика, в том числе физика горения и взрыва —

Физика конденсированного состояния —

Приборы и методы экспериментальной физики —

Дифференциальные уравнения —

Дискретная математика и математическая кибернетика —

Динамика, долговечность машин, приборов и оборудования —

Электрофизика, электрофизические установки —

Геометрия и топология —

Лазерная физика —

Математический анализ —

Математическая логика, алгебра и теория чисел —

Математическая физика —

Математика —

Механика —

Механика деформируемого твердого тела —

Механика жидкости, газа и плазмы —

Оптика —

Физическая электроника —

Физика —

Физика и математика —

Физика высоких энергий —

Физика атомного ядра и элементарных частиц —

Физика пучков заряженных частиц и ускорительная техника —

Физика низких температур —

Физика магнитных явлений —

Физика плазмы —

Физика полупроводников —

Физика конденсированного состояния —

Физика магнитных явлений —

Физика солнца —

Планетарные исследования —

Теория вероятностей и математическая статистика —

Радиофизика —

Теоретическая механика —

Теоретическая физика —

Теплофизика и теоретическая теплотехника-

Кристаллография, физика кристаллов —

—
Сельскохозяйственные науки —

Архитектура и строительство —

Художественная критика —

Биологические науки —

Химические науки —

Культурология —

Экономические науки —

Технические науки —

Географические науки —

Геолого-минералогические науки —

Исторические науки —

Юриспруденция —

Менеджмент, маркетинг —

Медицинские науки —

Военная наука —

Педагогические науки —

Фармацевтические науки —

Филологические науки —

Философские науки —

Физика и математика —

Политические науки —

Психологические науки —

Науки о Земле —

Социологические науки —

Ветеринарные науки —

Автокорреляционное измерение импульсов длительностью 6 фс на основе двухфотонного фототока в фотодиоде GaAsP.

• DOI:10.1364/OL.22.001344
• Идентификатор корпуса: 45863252

 @article{Ranka1997AutocorrelationMO,
  title={Автокорреляционное измерение импульсов длительностью 6 фс на основе индуцированного двумя фотонами фототока в фотодиоде GaAsP.},
  автор = {Джинендра К. Ранка и Александр Л. Гаэта и Андрюс Балтуска и Максим С. Пшеничников и Доу А. Вирсма},
  journal={Письма по оптике},
  год = {1997},
  объем={22 17},
  страницы={
          1344-6
        }
} 

• Дж. Ранка, А. Гаэта, Д. Вирсма
• Опубликовано 18 мая 1997 г. сапфировый лазер настроен ниже ширины запрещенной зоны диода. Показано, что фотодиод отлично подходит для автокорреляционных измерений второго порядка в реальном времени для импульсов длительностью от 6 фс и энергией до нескольких пикоджоулей.

  Просмотр в PubMed

  doi. org

  Автокорреляционное измерение фемтосекундных оптических импульсов с использованием двухфотонного фототока в фотоумножителе

  • T. Hattori, Y. Kawashima, M. Daikoku, H. Inouye, H. Nakatsuka

  • Physics

  • 2000

  Очень чувствительное автокорреляционное измерение интенсивности импульсов Ti:сапфирового лазера с длительностью 15 фс и длиной волны 800 нм было достигнуто с помощью двухфотонно-индуцированного фототока в фотоумножителе.

  Автокорреляционное измерение фемтосекундных оптических импульсов на основе двухфотонной фотоэмиссии в фотоумножителе

  • T. Hattori, Y. Kawashima, M. Daikoku, H. Inouye, H. Nakatsuka

  • Physics

    9 9009

    Очень чувствительное автокорреляционное измерение интенсивности импульсов 15 фс, 800 нм от титан-сапфирового лазера было достигнуто с использованием фототока, индуцированного двумя фотонами, в фотоумножителе.

    Импульсные автокорреляционные измерения на основе двух- и трехфотонной проводимости в GaN-фотодиоде

    • А. Стрельцов, К. Молл, А. Гаэта, П. Кунг, Д. Уокер, М. Разеги

    • Физика

    • 1999

    Мы характеризуем характеристики GaN-ода p-i-n как нелинейного фотодиода для автокорреляционных измерений фемтосекундных импульсов второго и третьего порядка в видимом и ближнем инфракрасном диапазонах,…

    Автокорреляционные измерения фемтосекундных лазерных импульсов с использованием массива двухфотонных детекторов ZnSe.

    • А. Гутьеррес, П. Дорн, М. Шейх-Бахае

    • Физика

      Оптика Буквы

    • 1999

    Продемонстрированы автокорреляционные измерения импульсов Ti:сапфирового лазера с длительностью 85 фс с использованием 32-пиксельной матрицы детекторов ZnSe в однократной геометрии.

    Измерение асимметрии импульса с помощью автокорреляции трехфотонного поглощения в GaAsP-фотодиоде.

    • P. Langlois, E. Ippen

    • Физика

      Оптика letters

    • 1999

    Трехфотонное поглощение в фотодиоде GaAsP используется для того, что считается первым для нелинейной оптической автокорреляции на длине волны от 1,4 до 1,6 мкм. Теоретическая интенсивность…

    Двухцветная взаимная корреляция импульсов fs-лазера по двухфотонной индуцированной фотопроводимости для оптических измерений в ближней и дальней зоне

    • W. Schade, D. Osborn, J. Preusser, S. Leone

    • Physics

    • 1998

    Autocorrelation of femtosecond pulses from 415-630 nm using GaN laser diode

    • P. Loza-Álvarez, W. Sibbett, D. Reid

    • Physics

    • 2000

    Using the two-photon ответ на рекламу 393-нм GaN-лазерный диод авторы измерили интенсивность и интерферометрические автокорреляции второго порядка видимых фемтосекундных импульсов в диапазоне 415-630…

    Нелинейное детектирование спектрально-кодированных ультракоротких импульсов двухфотонными абсорбционными GaAs волноводными фотодетекторами

    • Zhi-Chao Zheng, Сардесай Х., Карканехчи М.М.

    • Физика

      Технический сборник. Резюме докладов, представленных на конференции по лазерам и электрооптике. Конференц-издание. 1998 Technical Digest Series, Vol.6 (IEEE Cat. No.98Ch46178)

    • 1998

    Наши результаты подтверждают сильную зависимость фототока от интенсивности и длительности импульса от волноводных фотодетекторов с двухфотонным поглощением (TPA) для ультракоротких импульсов с сильной фазой. и амплитуда…

    Автокорреляционное измерение фемтосекундных лазерных импульсов с использованием массива двухфотонных детекторов

    • А. Гутьеррес, П. Дорн, М. Шейк-Бахае

    • Физика

    • 1999

    Дана только сводная форма. Здесь мы сообщаем об изготовлении и тестировании двухфотонного матричного детектора с использованием ZnSe для однократных измерений интенсивности переменного тока непрерывного фемтосекундного Ti: сапфира с синхронизацией мод…

    Автокорреляция и восстановление фазы в УФ-излучении с использованием двухфотонного поглощения в алмазе штыревые фотодиоды.

    • Н. Клеймейер, Т. Хаарламмерт, Х. Захариас

    • Физика

      Оптика экспресс

    • 2010

    Мы сообщаем об использовании индуцированной двумя фотонами генерации свободных носителей в фотодиоде с алмазным штифтом для записи автокорреляций второго порядка фемтосекундных импульсов с разрешением интерференционных полос в…

    ПОКАЗАНЫ 1-10 ИЗ 12 ССЫЛОК BYRelevanceMost Influenced PapersRecency

    Измерения фемтосекундной автокорреляции на основе двухфотонной фотопроводимости в ZnSe.

    • В. Рудольф, М. Шейк-Бахае, А. Бернштейн, Л. Лестер

    • Физика

      Оптика письма

    • 1997

    Двухфотонная фотопроводимость в ZnSe используется для записи фемтосекундных автокорреляционных функций и отличается динамическим диапазоном в несколько декад и большой полосой преобразования, что позволяет чувствительно коррелировать импульсы нескольких единиц фемтосекунды.

    Светодиоды как средства измерения фемтосекундных лазерных импульсов.

    

    • Д. Рейд, М. Пэджетт, К. Макгоуэн, У. Слит, У. Сиббетт

    • Физика

      Оптика Буквы

    • 1997

    Мы представляем результаты, показывающие, что при использовании в качестве фотодетектора светоизлучающий диод (СИД) имеет характеристику, зависящую от мощности, которую можно использовать для чувствительного обнаружения и характеристика…

    Многократный и однократный автокоррелятор на основе двухфотонной проводимости в полупроводниках.

    • Ю. Такаги, Т. Кобаяши, К. Йошихара, С. Имамура

    • Физика

      Оптические буквы

    • 1992

    Двухфотонная проводимость наблюдалась в фотодиодах Si и GaAsP и в фотопроводящей ячейке CdS при комнатной температуре и применялась для измерения ультракоротких оптических импульсов с…

    Оптический сжатие импульса до 5 фс при частоте следования 1 МГц.

    • А. Балтуска, З. Вей, М. Пшеничников, Д. Вирсма

    • Физика

      Оптика буквы

    • 1997

    Мы сообщаем о характеризации и сжатии континуума белого света, полученного инжекцией импульса длительностью 13 фс от титан-сапфирового лазера с автосинхронизацией резонатора в одномодовое волокно. …

    Измерение интенсивные ультрафиолетовые субпикосекундные импульсы с использованием вырожденного четырехволнового смешения продемонстрирована функция ультрафиолетовых субпикосекундных импульсов. Метод обеспечивает длительность импульса и дополнительные…

    Сжатие высокоэнергетических лазерных импульсов длительностью менее 5 фс.

    • М. Нисоли, С. Де Сильвестри, Ф. Краус

    • Физика

      Оптика письма

    • 1997

    Высокоэнергетические 20-фс импульсные системы были расширены спектрально, генерируемые лазером более 250 нм за счет фазовой самомодуляции в полом волокне, заполненном инертными газами, а затем сжатом в широкополосной дисперсионной системе с высокой пропускной способностью, что привело к самой короткой на сегодняшний день генерации при пиковой мощности в несколько гигаватт.

    Полупроводниковый волноводный автокоррелятор с двухфотонным поглощением

    • Ф. Лотон, Дж. Марш, Д. Барроу, Э. Портной который использует двухфотонное поглощение (ДФП), а не более широко используемую генерацию второй гармоники, поскольку его нелинейный…0005 J. Giordmaine, P. Rentzepis, S. Shapiro, K. Wecht

    • Физика, химия

    • 1967

    Сообщается о возбуждении стоячей волны двухфотонной флуоресценции в растворах или органических молекулах. Наблюдения позволяют напрямую отображать и измерять оптические импульсы длиной 1−2 × 10−2…

    Влияние рассогласования групповых скоростей на измерение ультракоротких оптических импульсов посредством генерации второй гармоники

    • A. Weiner

    • Физика

    • 1983

    Использование генерации второй гармоники в качестве метода измерения длительности оптических импульсов анализируется для определения влияния несоответствия фазовой скорости и групповой скорости между фундаментальными…

    Корреляция интенсивности второго порядка в моде синхронизированные лазерные импульсы с использованием двухквантового фотоэффекта

    • D.
      
      Энергетика трубки ранка: Как получить температуру в -50°C (и ниже!) на дому или вихревая трубка Ранка-Хилша «под микроскопом» / Хабр